第１７卷 ３期 ２０１１年６川 燃烧科学 技术 Ｖｏ１．１ ７ ＮＯ．３ Ｊｕｎ．２０ｌ１ Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ Ｓｃｉｅｎｃｅ ａｎｄ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ 瓦斯爆炸冲击波在并联巷道中传播特性的数值模拟 江丙友 ，林柏泉 ，朱传杰 一，翟 成 ，一，李子文 ， （１．巾 矿业大学安伞ｒ 学院，徐州２２１１ｌ６； ２．中 矿业大学煤炭资源卜了安伞开采 家重点实验室，徐州２２１００８） 摘 要：运用ＡｕｔｏＲｅａＧａｓ软什模拟ｒ煤矿 下掘进 作 发牛瓦斯爆炸时冲 ｆ 波向临近采煤 ｆ１： 的传播规 律．研究结果表明：冲 ｆ 波在巷道 ｆ，传播时，超 峰值千【ｌ最高温度不断减小，钊 风巷交叉门时，两条卡｝ 传播的 Ｉ冲。 波产 叠加效应，使超ＪＩｉ和温度明显增大；最高温度沿着巷道的变化规律 ｊ 爪峰值基小相问，两个 联采煤 Ｉ 作 对嘘测点的超 峰值和最Ｉ岛温度基本相同．在冲击波叠加的分 Ｉ １附近是破坏较严重的 域， 预防措施，减少瓦斯爆炸带来的拟失． 录取相府的 关键词：ｌ丸斯爆炸；ｆｆｆｆ击波；并联巷道；数值模拟 中图分类号：ＴＤ７１２．７ 文献标志码：Ａ 文章编号：１００６—８７４０（２０１１）０３—０２５０—０５ Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ Ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ ｏｎ Ｓｈｏｃｋ Ｗａｖｅ Ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ ｏｆ Ｇａｓ Ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ ｉｎ Ｐａｒａｌｌｅｌ Ｒｏａｄｗａｙ ＪＩＡＮＧ Ｂｉｎｇ—ｙｏｕ ．ＬＩＮ Ｂａｉ—ｑｕａｎ ，ＺＨＵ Ｃｈｕａｎ－ｊｉｅ ，ｚＨＡＩ Ｃｈｅｎｇ。‘ ，ＬＩ Ｚｉ—ｗｅｎ。’一 （１．Ｓｃｈｏｏ１ ｏｆ Ｓａｌｔｙ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ．Ｃｈｉｎａ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ Ｍｉｎｉｎｇ ａｎｄ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｘｕｚｈｏｕ ２２ １ Ｉ１ ６，Ｃｈｉｎａ ２．Ｓｔａｔｅ Ｋｅｙ Ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ ｏｆＣｏａ１ Ｒｅｓｏｕｒｃｅｓ ａｎｄ Ｓａｆｅ Ｍｉｎｉｎｇ．Ｃｈｉｎａ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ ｏｆ １ １ １ １ Ｉ’ １ １ １ １ Ｍｉｎｉｎｇ ａｎｄ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｘｕｚｈｏｕ ２２ ｌ ００８，Ｃｈｉｎａ） Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｌａｗｓ ｏｆ ｓｈｏｃｋ ｗａｖｅ ｔｏ ａｄｊａｃｅｎｔ ｃｏａｌ ｆａｃｅ ｗｅｒｅ ｓｉｍｕｌａｔｅｄ ｂｙ ＡｕｔｏＲｅａＧａｓ ｓｏｆｔｗａｒｅ ｗｈｅｎ ｇａｓ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ ｏｃｃｕ￣ｅｄ ｉｎ ｕｎｄｅｒｇｒｏｕｎｄ ｈｅａｄｉｎｇ ｆａｃｅ ｏｆ ｃｏａｌ ｍｉｎｅ．Ｔｈｅ ｒｅｓｕｌｔｓ ｓｈｏｗ ｔｈａｔ ｐｅａｋ ｏｖｅｒｐｒｅｓｓｕｒｅ ａｎｄ ｍａｘｉｍｕｍ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｒｅ ｄｅｃｒｅａｓｅｄ ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓｌｙ ａｓ ｓｈｏｃｋ ｗａｖｅｓ ｐｒｏｐａｇａｔｅ ｉｎ ｔｈｅ ｒｏａｄｗａｙ．Ａｔ ｔｈｅ ｉｎｔｅｒｓｅｃｔｉｏｎ ｏｆ ｒｅｔｕｒｎ ａｉｒｗａｙｓ．ｔｈｅ ｔｗｏ ｓｈｏｃｋ ｗａｖｅｓ ｏｆ ｆａｃｅ—ｔｏ—ｆａｃｅ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｃａｎ ｆｌＯｎ１１ ｓｕｐｅｒｐｏｓｉｔｉｏｎ ｅｆｆｅｃｔ，ａｎｄ ｔｈｅｎ ｐｅａｋ ｏｖｅｒｐｒｅｓｓｕｒｅ ａｎｄ ｍａｘｉｍｕｍ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｒｅ ｉｎｃｒｅａｓｅｄ ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｌｙ．Ｔｈｅ ｃｈａｎｇｅ ｌａｗ ｏｆ ｍａｘｉｍｕｍ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ ａｌｏｎｇ ｒｏａｄｗａｙ ｉｓ ｔｈｅ ｓａｍｅ ａｓ ｐｅａｋ ｏｖｅｒｐｒｅｓｓｕｒｅ．Ｐｅａｋ ｏｖｅｒｐｒｅｓｓｕｒｅｓ ａｎｄ ｍａｘｉｍｕｍ ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅｓ ｉｎ ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ ｐｏｉｎｔｓ ｏｆ ｔｗｏ ｐａｒａｌｌｅｌ ｃｏａｌｆａｃｅｓ ａｒｅ ａｌｍｏｓｔ ｔｈｅ ｓａｍｅ．Ｓｏｍｅ ｒｅｌｅｖａｎｔ ｐｒｅｖｅｎｔｉｖｅ ｍｅａｓｕｒｅｓ ｃａｎ ｂｅ ｔａｋｅｎ ｔｏ ｒｅｄｕｃｅ ｔｈｅ ｌｏｓｓ ｃａｕｓｅｄ ｂｙ ｇａｓ ｅｘｐｌｏ— ｓｉｏｎ ｎｅａｒ ｔｈｅ ｂｉｆｕｒｃａｔｉｏｎ ｐｏｒｔ ｗｈｅｒｅ ｉｓ ｄｅｓｔｒｏｙｅｄ ｓｅｒｉｏｕｓｌｙ ｂｅｃａｕｓｅ ｏｆｔｈｅ ｓｕｐｅｒｐｏｓｉｔｉｏｎ ｏｆｓｈｏｃｋ ｗａｖｅｓ． Ｋｅｙｗｏｒｄｓ：ｇａｓ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ；ｓｈｏｃｋ ｗａｖｅ；ｐａｒａｌｌｅｌ ｒｏａｄｗａｙ；ｎｕｍｅｒｉｃａｌ ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ 掘进Ｔ作面发生瓦斯爆炸，冲 波沿着 下山向 内外有关煤矿瓦斯爆炸的研究成果基本ｌ 都是把 巷道假设成一维直管路进行研究取得的，对并联巷道 中瓦斯爆炸传播特性的研究鲜有报道． Ｉ＝Ｅ１ ｒｑＰｂ￣关研究现状中，林柏泉、翟成等 研究 了管道分 、拐弯埘瓦斯爆炸传播特忡的影响，研究 前传播，当遇到走向方向的两采煤Ｔ作面的进风巷或 回风巷时，冲击波即沿着进【旦Ｊ风巷进入采煤 作而， 最后在 下山处两个采煤Ｔ作面的冲击波发生汇聚 叠加，形成煤矿井下典型的并联巷道网络系统．以前 收稿日期：２０ｌ １—０１—０５． 基金项目： 家重点基础研究发展计划（９７３计划）资助坝Ｈ（２０１ １ＣＢ２｛｝Ｉ２０５）；Ｈ家¨然利 艇金青‘Ｉ 坫金资助』州ｊ（５０８０４０４８）； 竹 科学 技术『ｌ 家重点实验窜Ｊｔ：放基金资助项『１（ＫＦＪＪ１０－１９Ｍ）． 作者简介：汀内友（１９８７一 ）， ，博卜研究牛，ｃｕｍｔｊｉａｎｇｂｙ １６３ ｃｏｒｎ 通讯作者：林棚泉，Ｉｂｑ２１４０５＠１２６ ｃｏｒｎ． ２０１ １年６月 江丙友等：瓦斯爆炸冲击波在并联巷道中传播特性的数值模拟 表明，分岔增加了瓦斯爆炸的火焰传播速度，拐弯对 瓦斯爆炸传播特性的影响取决于抑制因素和激励因 素的综合作用．Ｂａｒｔｋｎｅｃｈｔ［５１就空间几何形状和尺寸 对气体爆炸的影响进行了深入研究，火焰通过弯管 时ｌ６Ｊ，南于气体受到扰动，火焰加速．Ｓａｖｅｎｃｏ［７ｌ由实 验得出了空气冲击波经过巷道分岔和转弯时的衰减 系数． 国内外学者对巷道分岔的研究主要集中于冲击 波沿着分岔巷道向外传播的情况，而对于两条冲击波 相向传播并发生汇聚的研究较少．井下通风系统具 有串联和并联之分，而瓦斯爆炸通道必定也存在着串 联和并联情况，国内外学者对串联巷道的瓦斯爆炸特 性研究的较多，但对复杂的并联巷道网络特征研究的 较少．本文运用ＡｕｔｏＲｅａＧａｓ软件对其进行数值分 析，以期揭示瓦斯爆炸冲击波在并联巷道中的传播特 性，为煤矿井下瓦斯爆炸灾害防治提供理论指导． １ 冲击波传播动力学模型 Ｊ５乙斯爆燃传于沓过干呈在数字模型上［ＩＪ以糗拟为理 想气体的受热膨胀过程，气体动力学过程可用质量守 恒、动量守恒、能量守恒及燃料质量分数来表示．在 笛卡尔张量表示法里分别为： 连续性方程 警＋ （ （１） 动量守恒方程 （ ）＋妾（ “ 一妾＋ （２） 能量守恒方程 未（ Ｅ）＋－出￣３－（ｐｕＥ）＝ ３（Ｊ， ３Ｅ）一 ．，．（ ｐ“ ）＋ １＋ （３） 燃料质量分数 （ ）＋妾（ ， ＝丢（厂ｆｕ ） 湍流是气体燃烧爆炸的重要因素，采用 ￡湍流 模型，湍流动能ｋ方程为 （ ＋砉（ 尼）＝未 妻）＋ 。， ＯＺｌｉ一 一 ＿（５）ｊ 湍流动能的耗散率ｓ方程为 ｃ ＋专ｃ 杀ｃ 考 ＋ Ｃ＇】 Ｏｂｔｉ— ㈦ ｃ ＋ 一 ｃ ＋ ， 式中：Ｐ为密度； 为ｉ坐标方向上的粒子速度；ｐ为 静压；Ｅ为比内能，Ｅ＝ＣｖＴ＋ｍｆｕＨ￣；ｋ为湍流动能；ｓ 为湍流动能的耗散率；ｍｆｕ为燃料质量分数； ＝ Ｃ￣ｏｋｅ／ｅ为湍流黏度；Ｒｆｕ为体积燃烧速率；Ｃｖ为定容 比热；Ｔ为温度； 为燃烧热；厂为输运特性的湍流 耗散系数； 为克罗内克算子；ｉ√为坐标方向；Ｃ 、 、 为湍流模型常数． 湍流强度 和湍流特征尺寸 可由ｋ、ｓ表 示为 √ 湍流燃烧速度与湍流参数及混合物特性参数的 关系为 Ｓ．＝１．８ｕｔ０．４１２ｚｔ０．１９６Ｓ１０．７８４ｖ （７） 式中：ｓｔ为湍流燃烧速度，ｍ／ｓ；Ｓｉ为层流燃烧速度， ｍ／ｓ； 为混合物的运动黏度，ｍ ／ｓ． ２数值模型 模拟的瓦斯爆炸并联巷道由截面为８０ｍｍ× ８０ｍｍ的方管组成，总长７．３２ｍ，总宽１．３２ｍ，高 ０．０８ ｍ，具体尺寸见图１．点火端设置在Ｄ点处，用 于模拟煤矿井下掘进工作面发生瓦斯爆炸时，爆炸产 生的冲击波在两个邻近采煤工作面中的传播特性． 数值模拟采用２０世纪９０年代，英国Ｃｅｎｔｕｒｙ Ｄｙｎａｍｉｃｓ公司和荷兰ＴＮＯ联合开发的模拟气体爆 炸的专用软件包ＡｕｔｏＲｅａＧａｓ，该软件是一个三维气 体爆炸和冲击效应的计算流体力学分析软件，并已得 到广泛的验证，其利用有限体积法求解Ｎａｖｉｅｒ．Ｓｔｏｋｅｓ 和Ｅｕｌｅｒ差分方程，可用于分析预混气体的燃烧、爆 炸和冲击效应． ・２５２・ 燃 烧 科 学 与 技 术 第１７卷第３期 、 ｌｏ ｏⅢ ０ Ｏ－３－ｒ ０ ｏ 巨ＯＩ ０ ＼ ｌ＾ 掘／ 进头 ＼ ｝ １０ ＼ ｎ， ｍ＼． ｌ ｌ ｏ ｌｌｌ ｏ ｏ ｏ ｍ ７． 一 ‘ “＼ ／ ｌ正０ ｎ Ｔ ２ Ｔ ４ ， ６ ｍ ８ Ｔ¨ ｆ ｏ ｏ ｏ ｏ１ ．ｏ ｏ ｏ ｏ ｏ ｏ１ ． Ｏ Ｏ ＝：Ｉ ｗ Ｌ ｌＩｏ ／进风巷 回风巷 ＼ 。Ｉ 』 ｍ Ｔ ‘ ｌ Ｉｌ２ｄｌｌ Ｏ Ｏ — Ｉ Ｊ Ｊ Ｊ ｏ ｏ 采面２ Ｌ Ｊ ！Ｉ Ｉ－ｄ ｏｌ 图１并联巷道的物理模型（单位：ｅ，ｍ） 几何模型各壁面均封闭，壁面光滑．爆炸气体为 甲烷和空气的混合气体，甲烷体积分数为１０％，均匀 分布，瓦斯气体充满整个并联巷道．在距离点火端不 同位置处依次布置了３９个测点（测点布置见图１）， 各测点均位于巷道横截面的中心，用来监测瓦斯爆炸 过程中产生的超压、密度、温度、气流速度和燃烧速 ３．１ 冲击波超压的变化规律 ３数值计算结果及分析 图３给出了各测点的爆炸冲击波超压随Ｈ＠ＩＮ的 变化曲线．由罔可见在爆炸初期超压曲线比较平缓， 率等参数．在Ｘ、Ｙ、ｚ方向上分别划分了１００、５０、４个 网格，共计２０ ０００个网格，保证了计算精度，该并联 巷道的网格划分如图２所示． 各临近测点升压几乎同步，这说明此时尚未形成明显 的冲击波．在远距离测点上，压力曲线明显陡峭，测 点间存在着压力传播的现象． 图４为各测点的最大爆炸趟压 ，爆炸初期测 点１的超压峰值为１．０２１ ＭＰａ，冲击波沿着七下山到达 第１个分岔ｒ＿ｊ（测点４）时超压峰值为０．９８４ ＭＰａ，超 压峰值不断衰减，但衰减幅度较小．爆炸冲击波遇到 巷道分岔和断面扩大时均会发生衰减 Ｊ．分岔¨町以 图２并联巷道的网格划分 看成巷道突然扩大和遇到障碍物的双重作用…，巷道 出 图３冲击波超压．时间曲线 ２０１ １年６月 江丙友等：瓦斯爆炸冲击波在并联巷道中传播特性的数值模拟 的扩大导致气体发生膨胀而使超压衰减【８】，遇到障碍 物又使超压升高Ｉ９ ，但是障碍物的作用小于巷道扩 大对超压的影响，故分岔时超压发生衰减，但衰减的 幅度已大大降低，从测点１到测点４仅降低了 ０．０３７ ＭＰａ． 经过第１个分岔口后，冲击波由进风巷向采煤工 作面传播，在传播过程中超压不断衰减，到达采煤工 作面拐角处时，由于拐角处气体发生膨胀以及需要克 服巷道表面摩擦阻力，使得瓦斯爆炸产生的冲击波继 续衰减，但拐角处的后壁反射减缓了冲击波的衰减， 使得超压峰值在测点１６和２９时为０．７４５ ７７６ ＭＰａ和 ０．６９１ ５５９ ＭＰａ，衰减幅度较小，测点２８的最低超压 ０．６９ ＭＰａ与初始测点ｌ的超压峰值１．０２１ ＭＰａ相差 较小，即说明了并联巷道中后壁反射现象的存在． 图４超压峰值的变化曲线 当两个采面的冲击波到达回风巷的交叉口时，两 条相向传播的冲击波发生叠加使超压峰值明显增大， 增大到测点１７的０．７５１ ＭＰａ．从测点ｌ７到测点３０ 同样是由于分岔的作用使超压衰减，但是很快超压迅 速上升，升高到测点３９的１．２ｌ ＭＰａ，这是由于闭口 终端反射造成的． 从图４中还可以看出采面１与采面２在对应测 点得到的超压峰值基本相同，冲击波超压峰值的变化 规律相同． ３＿２混合气体温度的变化规律 图５为各测点混合气体温度随时间的变化曲线， 从图中看出，０．０２ Ｓ之前气体温度变化很缓慢，维持 在常温２８８ Ｋ左右，一段时间之后温度均上升到 ２ ０００ Ｋ，最高温度可达２ ５００ Ｋ，各测点的温度具有 明显的传递作用，从图中（ａ）（ｂ）对比发现，两个采煤 工作面的温度变化规律基本相同． 图６为各测点计算的最高温度，爆炸初始测点ｌ 的最高温度为２ ６７１．６４ Ｋ，随着超压的衰减，最高温 度不断降低，经过第１个分岔口时最高温度降低到 ２ ４５７．４６ Ｋ，由于后壁反射的存在，压缩气体造成温 度下降的幅度减小．经过第２个采面拐角处，最高温 度有所回升，这是由于后壁的反射作用大于超压衰减 的作用．当到达回风巷交叉口时，温度由于两条冲击 波发生叠加而增大，然后又因为分岔的作用导致温度 下降到测点３２的２ １２８．４６ Ｋ，该值与初始测点１的 温度２ ６７１．６４ Ｋ相差较小，说明了并联巷道中后壁反 射现象的存在．从测点３２起温度逐渐升高，一直增 加到测点３９的２４６７．１６Ｋ．测点３９达到最高温度的 时刻为０．０５１ １０７ ２ Ｓ，而该点超压取得峰值的时问为 ０．０５１ １８６ ３ Ｓ，两时刻非常接近，但比最高温度时间晚 一点，说明冲击波第一次经过测点３９时超压尚未达 到峰值，通过闭口终端形成反射波后再一次经过该测 点时超压才达到峰值，该时刻与最高温度取得的时间 基本相同．反射波造成的反向气流使火焰逐渐熄灭， 导致该点的最高温度较小，低于初始端口时的温度， 而超压峰值却由于反射作用高于初始端口的超压． （ａ）采面１ （ｂ）采面２ 图５混合气体温度．时间曲线 图６最高温度的变化曲线 ・２５４・ 燃 烧 科 学 与 技 术 第１７卷第３期 从陶６可以看出最 高温度沿着并联巷道的变化 Ｐｒｏｃｅｄｉａ Ｅａｒｔｈ ａｎｄ Ｐｌａｎｅｔａｒｙ Ｓｃｉｅｎｃｅ，２００９，１ ｌ１ｊ： ３１６—３２１． 规律与冲击波超压峰值的变化规律相同．采面１与 采面２在耐心测点得到的最高温度基本相同． ［４］ Ｚｈｕ ＣｈｕａＮｉｅ，Ｌｉｎ Ｂａｉｑｕａｎ，Ｌｕ Ｚｈｅｎｇｕｏ，ｅｔ ａ１．Ｅｘ— ４结论 （Ｉ）冲击波在并联巷道中传播时，超压峰值和最 高温度不断减小，分岔口和拐弯处的后壁反射使冲击 波衰减的幅度降低，到回风巷交叉【＿ｆ时，两个采煤ｌＴ 作面的冲击波产生叠加效应，使超压由０．６９１ ５５９ ＭＰａ和０．７４５ ７７６ ＭＰａ增大到０．７５０ ８５３ ＭＰａ，而温 度南２ １９１．９９ Ｋ和２ ２４８．７５ Ｋ增大到２ ２６４．３２ Ｋ，增 加幅度较为明显． （２）最高温度沿着并联巷道的变化规律与冲击 波超压峰值基本相同，均呈现着先减小后由于叠加效 应而增大的变化规律，它们共同反映了冲击波在并联 巷道中的传播特性． （３）两个并联采煤ｒ作面对应测点的超压峰值 和最高温度相差较小，变化规律基本一致，冲击波通 过两采面时的传播特性基本相同． （４）冲击波在并联巷道中的传播规律与煤矿井 下掘进 作面发生瓦斯爆炸时冲击波向临近两个采 煤１一作面的传播规律相似，在煤矿瓦斯爆炸叠加的分 岔几附近超压峰值和最高温度明显增大，它是爆炸破 坏较严重的区域，应采取相应的预防措施，减少瓦斯 爆炸带来的损失． 参考文献： ［１］林柏泉，叶青，翟成，等瓦斯爆炸在分岔管道 中的传播规律及分析［Ｊ］．煤炭学报，２００８，３３（２）： １３６—１ ３９． Ｌｉｎ Ｂａｉｑｕａｎ，Ｙｅ Ｑｉｎｇ，Ｚｈａｉ Ｃｈｅｎｇ，ｅｔ ａ１．Ｔｈｅ ｐｒｏｐａ— ｇａｔｉｏｎ ｒｕｌｅ ｏｆ ｍｅｔｈａｎｅ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ ｉｎ ｂｉｆｕｒｃａｔｉｏｎ ｄｕｃｔ［Ｊ］． Ｊｏｕｒｎａｌ Ｃｈｉｎａ Ｃｏａｌ Ｓｏｃｉｅ ，２００８，３３（２）：１３６— １３９（ｉｎ Ｃｈｉｎｅｓｅ）． ［２］ Ｚｈａｉ Ｃｈｅｎｇ，Ｌｉｎ Ｂａｉｑｕａｎ，Ｙｅ Ｑｉｎｇ，ｅｔ ａ１．Ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ ｏｆ ｇｅｏｍｅｔｒｙ ｓｈａｐｅ ｏｎ ｇａｓ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｌａｗｓ ｉｎ ｂｅｎｄ ｒｏａｄｗａｙｓ［Ｊ］．Ｐｒｏｃｅｄｉａ Ｅａｒｔｈ ａｎｄ Ｐｌａｎｅｔａｒｙ Ｓｃｉ— Ｐ ｃ ，２００９，１（１）：１９３—１９８． ［３］ Ｙｅ Ｑｉｎｇ，Ｌｉｎ Ｂａｉｑｕａｎ，Ｊｉａ Ｚｈｅｎｚｈｅｎ，ｅｔ ａ１．Ｐｒｏｐａｇａ ｔｉｏｎ ｌａｗ ａｎｄ ａｎａｌｙｓｉｓ ｏｆ ｇａｓ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ ｉｎ ｂｅｎｄ ｄｕｃｔ ＥＪ］． ｐｅｒｉｍｅｎｔｓ ｏｎ ｆｌａｍｅ ａｎｄ ｓｈｏｃｋ ｗａｖｅ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｉｎ ａ ｐａｒ— ａｌｌｅｌ ｔｕｎｎｅｌ ｉｎ ｕｎｄｅｒｇｒｏｕｎｄ ｃｏａｌ ｍｉｎｅｓ【Ｃ］／／Ｐｒｏｇｒｅｓｓ ｉｎ Ｓａｆｅｔｙ Ｓｃｉｅｎｃｅ ａｎｄ Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ．Ｂｅ０ｉｎｇ：Ｓｃｉｅｎｃｅ ＰＩ‘ｅＳＳ， ２Ｏ１０：ｌ２０４—１２０８． ［５］ 巴尔特克纳西特・弗．爆炸过程和防护措施ｌＭ Ｊ．ｆｕ』 宏达，译．北京：化学［业『叶Ｉ版礼，１９８５． Ｂａｒｔｋｎｅｃｈｔ Ｗ．Ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ Ｐｒｏｃｅｓｓ ａｎｄ ｔｈｅ Ｐｒｏｔｅｃｔｉｖｅ Ｍｅａｓｕｒｅｓ［Ｍ］．Ｔｒａｎｓｌａｔｅｄ ｂｙ Ｈｅ Ｈｏｎｇｄａ．Ｂｅｒ ｉｎｇ： Ｃｈｅｍｉｃａｌ Ｉｎｄｕｓｔｒｙ Ｐｒｅｓｓ，１ ９８５（ｉｎ Ｃｈｉｎｅｓｅ）． ［６］ Ｋｅｎｊｉ Ｓ，Ｙａｓｕｈｉｒｏ Ｓ，Ｍａｎａｂｕ Ｃ．Ｆｌａｍｅ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ａｌｏｎｇ ９０。ｂｅｎｄ ｉｎ ａｎ ｏｐｅｎ ｄｕｃｔ［Ｊ Ｊ，＆，ｍｐｏｓｉｕｍ（１ｎｔｅｒｎａ— ｔｉｏｎａ１）ｏｎ Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，１９９６，２６（１）：９３１．９３７． ［７］ 萨文科Ｃ Ｋ，井下空气冲击波『Ｍ］． 哑伦，坨维拱， 译．北京：冶金Ｔ业｝¨版社，１９７９． Ｓａｖｅｎｃｏ Ｃ Ｋ．ＵｎｄｅｒｇｒｏｕｎｄＡｉｒ Ｓｈｏｃｋ Ｗａｖｅ ｌＭ Ｊ．Ｔｒａｎｓ— ｌａｔｅｄ ｂｙ Ｄｉｎｇ Ｙａｌｕｎ，Ｌｏｎｇ Ｗｅｉｑｉ Ｂｅｉｊｉｎｇ： Ｍｅｔａｌｌｕｒｇｉｃａｌ Ｉｎｄｕｓｔｒｙ Ｐｒｅｓｓ，１ ９７９（ｉｎ Ｃｈｉｎｅｓｅ）． ［８］ 杨源林．瓦斯煤尘爆炸的超 算 预防ｌｉＪ］．煤炭ｌ 程师，１９９６（２）：３２—３７． Ｙａｎｇ Ｙｕａｎｌｉｎ．Ｔｈｅ ｏｖｅｒｐｒｅｓｓｕｒｅ ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ ａｎｄ ｐｒｅｙ ｅｎ— ｔｉｏｎ ｏｆ ｇａｓ ａｎｄ ｃｏａｌ ｄｕｓｔ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ¨］．Ｃｏａｌ Ｅｎｇｉｎｅｅｒ， １ ９９６（２）：３２—３７（ｉｎ Ｃｈｉｎｅｓｅ）． ［９］ Ｉｂｒａｈｉｍａ Ｓ Ｓ．Ｍａｓｒｉ Ａ Ｒ．Ｔｈｅ ｅｆｆｅｃｔｓ ｏｆ ｏｂｓｔｒｕｃｔｉｏｎｓ ｏｎ ｏｖｅｒｐｒｅｓｓｕｒｅ ｒｅｓｕｌｔｉｎｇ ｆｒｏｍ ｐｒｅｍｉｘｅｄ ｆｌａｍｅ ｄｅｆｌａｇｒａｔｉｏｎ ｌＪｊ．Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｌｏｓｓ Ｐｒｅｖｅｎｔｉｏｎ ｉｎ ｔｈｅ Ｐｒｏｃｅ．ｓ＇ｓ Ｉｎｄｕｓｔｒｉｅｓ，２００１，１４（３）：２ｌ３—２２１． ［１０］ Ｓｉｌｖｅｓｔｒｉｎｉ Ｍ，Ｇｅｎｏｖａ Ｂ，Ｐａｒｉｓｉ Ｇ，ｅｔ ａ１．Ｆｌａｍｅ ａｃｃｅｌ— ｅｒａｔｉｏｎ ａｎｄ ＤＤＴ ｒｕｎ－－ｕｐ ｄｉｓｔａｎｃｅ ｆｏｒ ｓｍｏｏｔｈ ａｎｄ ｏｂｓｔａ・－ ｃｌｅｓ ｆｉｌｌｅｄ ｔｕｂｅｓ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ｌｏｓｓ Ｐｒｅｖｅｎｔｉｏｎ ｉｎ ｔｈｅ Ｐｒｏｃｅｓｓ Ｉｎｄｕｓｔｒｉｅｓ，２００８，２ １（５）：５５５—５６２． Ｌｉ Ｘｉａｏｄｏｎｇ，Ｂａｉ Ｃｈｕｎｈｕａ，Ｌｉｕ Ｑｉｎｇｍｉｎｇ．Ｅｆｆｅｃｔｓ ｏｆ ｏｂｓｔａｃｌｅｓ ｏｎ ｆｌａｍｅ ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ ｂｅｈａｖｉｏｒ ａｎｄ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ ｏｖｅｒｐｒｅｓｓｕｒｅ ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ ｄｕｒｉｎｇ ｇａｓ ｅｘｐｌｏｓｉｏｎｓ ｉｎ ａ ｌａｒｇｅ ｃｌｏｓｅｄ ｔｕｂｅ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ ｏＪ Ｂｅｉｊｉｎｇ Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ ｏｌ ｃ。ｈ— ｎｏ［ｏｇｙ，２００７，１６（４）：３９９—４０３． １ １２ Ｊ ｅｒｋｅｔｖｅｄｔ Ｄ，Ｂａｋｋｅ Ｊ Ｒ，Ｗｉｎｇｅｒｄｅｎ Ｋ Ｖ Ｇａｓ ｅｘｐｌｏ— ｓｉｏｎ ｈａｎｄｂｏｏｋ［ＪＪ．Ｊｏｕｒｎａｌ ｏ， Ｈａｚａｒｄｏｕｓ Ｍａｔｅｒｉａｌｓ， １９９７，５２（１）：１—１５０．
