飞秒电子束装置的初步实验结果

第２Ｏ卷第４期　强　激　光　与　粒　子　束　ＨＩＧＨ　ＰＯＷＥＲ　ＬＡＳＥＲ　ＡＮＤ　ＰＡＲＴＩＣＬＥ　ＢＥＡＭＳ　ＶｏｌＩ　２Ｏ。Ｎｏ．４　Ａｐｒ．，２００８　２００８年４月　Ａｒｔｉｃｌｅ　ＩＤ：　１００Ｉ－４３２２（２００８）０４—０５８５—０４　Ｐｒｅｌｉｍｉｎａｒｙ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｏｆ　ａ　ｆｅｍｔｏ。。ｓｅｃｏｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｕｎｃｈ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ＧＵ　Ｑｉａｎｇ。ＣＨＥＮ　Ｙｏｎｇ—ｚｈｏｎｇ，ＤＡＩ　Ｚｈｉ—ｍｉｎ，ＬＩ　Ｄｅ－ｍｉｎｇ，ＺＨＡＯ　Ｚｈｅｎ－ｔａｎｇ　（Ｓｈａｎｇｈａｉ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ　ｏｆＡｐｐｌｉｅｄ　Ｐｈｙｓｉｃｓ。Ｐ．０．Ｂｏｘ　８００—２０４，Ｓｈａｎｇｈａｉ　２０１８００，Ｃｈｉｎａ）　Ａｂｓｔｒａｃｔ：　Ａ　ｆｅｍｔｏ—ｓｅｃｏｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｕｎｃｈ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｃｏｎｓｔｒｕｃｔｅｄ　ａｎｄ　ｃｏｍｍｉｓｓｉｏｎｅｄ　ａｔ　ｔｈｅ　Ｓｈａｎｇｈａｉ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ　ｏｆ　Ａｐｐｌｉｅｄ　Ｐｈｙｓｉｃｓ（ＳＩＮＡＰ）．Ｔｈｅ　ｌｉｎａｃ　ｏｆ　ｔｈｉｓ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ｃｏｎｓｉｓｔｓ　ｏｆ　ａｎ　Ｓ－ｂａｎｄ　ｔｈｅｒｍｉｏｎｉｃ　ｃａｔｈｏｄｅ　ＲＦ－　ｇｕｎ，ａｎ　ａｌｐｈａ　ｍａｇｎｅｔ　ａｎｄ　ａ　ＳＬＡＣ－ｔｙｐｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ　ｔｏ　ｇｅｎｅｒａｔｅ　ａ　ｂｅａｍ’ｔｈｅｎ　ｃｏｍｐｒｅｓｓ　ｔｈｅ　ｍｉｃｒｏ—ｂｕｎｃｈｅｓ＇　ａｎｄ　ｆｉｎａｌｌｖ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｅ　ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｔｏ　２Ｏ～３Ｏ　ＭｅＶ．Ｐｒｅｌｉｍｉｎａｒｙ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｒｅｓｕｌｔ　ｓｈｏｗｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｌｅｎｇｔｈ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｉ—　ｃｒｏ—ｂｕｎｃｈｅｓ　ｉｓ　ａｂｏｕｔ　２５０　ｆｓ．Ｔｈｅ　ｍｅａｓｕｒｅｄ　ｂｅａｍ　ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ　ｏｆ　ｔｈｉｓ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ａｒｅ　ｐｒｅｓｅｎｔｅｄ　ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｐａｐｅｒ・　Ｋｅｙ　ｗｏｒｄｓ：ＲＦ　ｇｕｎ；Ｆｅｍｔｏ－ｓｅｃｏｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ；ＴＨｚ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｓｏｕｒｃｅ　ＣＬＣ　ｎｕｍｂｅｒ：ＴＬ５３　Ｄｏｃｕｍｅｎｔ　ｃｏｄｅ：　Ａ　Ｔｈｅ　ＴＨｚ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｓｏｕｒｃｅ［１３　ａｔ　Ｓｈａｎｇｈａｉ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ　ｏｆ　Ａｐｐｌｉｅｄ　Ｐｈｙｓｉｃｓ（ＳＩＮＡＰ）ｉｓ　ｓｉｍｉｌａｒ　ｔｏ　ｔｈｅ　ＳＵＮ—　ＳＨＩＮＥ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ａｔ　Ｓｔａｎｆｏｒｄ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ［２］ａｎｄ　ｔｈｅ　ＳＵＲＩＹＡ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ａｔ　Ｃｈｉａｎｇ　Ｍａｉ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　，ｃｏｎｓｉｓｔｉｎｇ　ｏｆ　ａ　ｆｅｍｔｏ—ｓｅｃｏｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｕｎｃｈ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ａｎｄ　ＴＨｚ　ｂｅａｍ　ｌｉｎｅｓ．Ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｉｒｓｔ　ｐｈａｓｅ，ｔｈｅ　ＴＨｚ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｗｉｌｌ　ｂｅ　ｇｅｎｅｒ—　ａｔｅｄ　ａｎｄ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｏｒｍ　ｏｆ　ｃｏｈｅｒｅｎｔ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ（ＣＴＲ），ｃｏｈｅｒｅｎｔ　ｓｙｎｃｈｒｏｔｒｏｎ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ（ＣＳＲ）ｆｏｒ　ｃｏｍｉｎｉｓｓｉｏｎｉｎｇ．Ｉｎ　ｔｈｅ　ｓｅｃｏｎｄ　ｐｈａｓｅ，ａｎ　ｅｌｌｉｐｔｉｃａｌｌｙ　ｐｏｌａｒｉｚｉｎｇ　ｕｎｄｕｌａｔｏｒ（ＥＰＵ）ｗｉｌｌ　ｂｅ　ｉｎｓｔａｌｌｅｄ　ａｔ　ｔｈｅ　ｅｎｄ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｌｉｎａｃ　ｔｏ　ｇｅｎｅｒａｔｅ　ａ　ｓｉｎｇｌｅ－ｐａｓｓ，　ｃｏｈｅｒｅｎｔ　ａｎｄ　ｐｏｌａｒｉｚａｂｌｅ　ＴＨｚ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｒａｄｉａｎｃｅ　ｏｆ　ｔｈｉｓ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｇｒｅａｔｌｙ　ｅｘｃｅｅｄｓ　ｔｈａｔ　ａｖａｉｌａｂｌｅ　ｆｒｏｍ　ｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎａｌ　ｂｌａｃｋ　ｂｏｄｙ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｏｒ　ｓｙｎｃｈｒｏｔｒｏｎ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ＇ｔｈｕｓ　ｐｒｏｖｉｄｉｎｇ　ａｎ　ｅｆｆｅｃｔｉｖｅ　ｔｏｏｌ　ｆｏｒ　ｆａｒ　ｉｎｆｒａｒｅｄ（ＦＩＲ）ｒｅｓｅａｒｃｈ．　１　Ｉｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｌｉｎａｃ　Ｔｈｅ　ｌｉｎａｃ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｅｍｔｏ—ｓｅｃｏｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｕｎｃｈ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ｃｏｎｓｉｓｔｓ　ｏｆ　ａｎ　Ｓ－ｂａｎｄ　ｔｈｅｒｍｉｏｎｉｃ　ｃａｔｈｏｄｅ　ＲＦ－ｇｕｎ，　ａｎ　ａｌｐｈａ　ｍａｇｎｅｔ　ａｎｄ　ａ　ＳＬＡＣ—ｔｙｐｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ．Ｔｈｅ　ｅｌｅｅｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｅｍｅＩ‘ｇｅｓ　ｆｒｏｍ　ａｎ　ＡＰＳ　ｔｙｐｅ　１－６　ｃｅｌｌ　／２　ｍｏｄｅ　ｔｈｅｒｍｉｏｎｉｃ　ＲＦ　ｇｕｎ［４］．Ａｆｔｅｒ　ｐｒｅ—ａｃｃｅｌｅｒａｔｅｄ　ａｔ　ｔｈｅ　ＲＦ　ｇｕｎ。ｔｈｅ　ｅｌｅｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｉｓ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔｅｄ　ｔｏ　ｔｈｅ　ａｌｐｈａ—ｍａｇｎｅｔ　ｖ１‘ａ　ａ　ｂｅａｍｌｉｎｅ　ｃｏｎｓｉｓｔｉｎｇ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｏｃｕｓｉｎｇ，ｓｔｅｅｒｉｎｇ，ｓｃｒａｐｉｎｇ　ａｎｄ　ｂｅａｍ　ｍｏｎｉｔｏｒｉｎｇ　ｃｏｍｐｏｎｅｎｔｓ．Ｔｈｅ　ａｌｐｈａ—ｍａｇｎｅｔ　ｉｓ　ｕｓｅｄ　ｔｏ　ｃｏｍＤｒｅｓｓ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｆｒｏｍ　ｆｅｗ　ｔｅｎｓ　ｏｆ　ｐｓ　ｔｏ　ｆｅｗ　ｈｕｎｄｒｅｄｓ　ｏｆ　ｆｓ　ｉｎ　ｌｅｎｇｔｈ．Ａ　ＳＬＡＣ－ｔｙｐｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ　ｉｓ　ｕｓｅｄ　ｔｏ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｅ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｕｐ　ｔｏ　ｈｉｇｈ　ｅｎｅｒｇｙ　ｔｏ　ｍｉｎｉｍｉｚｅ　ｔｈｅ　ｌｅｎｇｔｈｅｎｉｎｇ　ｆｏｒｃｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｄｒｉｆｔ　ｓｐａｃｅ．Ｔｈｅ　ｌｉｎａｃ　ｉｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．１．　Ｆｉｇ．１　Ａｃｃｅｌｅｒａｔｏｒ　ｏｆ　ｔｈｅ　ＴＨｚ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｓｏｕｒｃｅ　ａｔ　ＳＩＮＡＰ　Ｔｈｅ　ＲＦ　ｇｕｎ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ　ａｒｅ　ｐｏｗｅｒｅｄ　ｂｙ　ａｎ　ｓ—ｂａｎｄ　ｋｌｙｓｔｒｏｎ　ｗｉｔｈ　ａ　ｎｏｍｉｎａ１　ｏｕｔｐｕｔ　Ｐ。ｗｅｒ。ｆ　２Ｏ　ＭＷ，ｖｉａ　ａ　６　ｄＢ　ｐｏｗｅｒ　ｄｉｖｉｄｅｒ．Ａｂｏｕｔ　ｏｎｅ　ｑｕａｒｔｅｒ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｏｕｔｐｕｔ　ＲＦ　ｐｏｗｅｒ　ｉｓ　ｆｅｄ　ｉｎｔｏ　ｔｈｅ　ＲＦ　ｇｕｎ　ｃａＶｉｔｙ，　ｗｈｉｌｅ　ｔｈｅ　ｌｅｆｔ　ｐ。ｗｅｒ　ｉｓ　ｆｅｄ　ｉｎｔ。ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ．　Ｔ。ａｄｊ　ｕｓｔ　ｔｈｅ　ＲＦ　ｐｈａｓｅ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ｇｕｎ　ｃａＶｉｔｙ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ，ａ　ｈｉｇｈ　ｐＯｗｅｒ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｐｈａｓｅ　ｓｈｉｆｔ　ｉｓ　ｉｎｓｔａ１１ｅｄ　ｂｅｆ。ｒｅ　ｔｈｅ　ｉｎｐｕｔ　ｃ。ｕｐｌｅｒ。ｆ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ．　ａｔｅ：２００７－０９－２９；　＊ＲｅｃｅｉｖｅｄｄＦｎＩ　ｌｕｎｄａｔｎｄｔ　ｎ　ｉｎｎｅｍ　Ｅｘｐｌ；　ｏｒａｔｉｏｎ　Ｐｒｏｊｅｃｔ　Ｏ　Ｋｎｏｗｌｆｆ　ｅｄｇｅ　ｎｎｏｖａｔｉＩ　ｏｎ　Ｐｒｏｇｒａｍ　ｏＩ　Ｃｈｉｎｅｓｅ　Ａｃａｄｅ　ｌｌ口ｉｔ　　。。　一。　一　。　Ｒｅｖｉｓｅｄｄａ　：．…　Ａｃａｄｅｍｙ。ｆ　ｓｃｉｅｎｃｅｓ；Ｓｈｏ　。ｎｃ。。　￣ｎａｎｇｎａｌ　。ｕ　¨　—Ｌ－ｓｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎ。ｌ。ｇｙ¨ｕ…“…　Ｃｏｍｍｉｓｓｉｏｎｕｎ　ｅ　．　ａｎ　Ｎ。・。　ＱＦ　。５９．一　Ｂｉｏ　ｅｌｅｒａｔ　ｒ　ｐｈｙｓｉｃｓａｎｄ　ａ　ｌ　ｃａｔｉ。ｎｓ；一ｕｑ　ａｎｇ＠ｓｉｎａｐ．ａｃ．ｃｎ。ｇｒａｐｈｙ　Ｇｕ　Ｑｉ：　ａｎｇ（１９７５－－），）　ｍａｌｅ　ｄｏｃｔｏｒａｌ，　　ｓｔｕｄｅｎｔ　ｓｔｕｄｉ’　ｅｓ　ａｃｃ　ｅｌｅ　ａｔ０　ｐｎｙ　　ｒ　ａｎ０　ＩｔＳ　ＰＰ　ｕ儿　ｇ　‘　儿　¨　～…。　。维普资讯 http://www.cqvip.com ５８６　强　激　光　与　粒　子　束　第２Ｏ卷　Ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｄｉａｇｎｏｓｉｔｉｃ　ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔａｔｉｏｎ　ｓｅｔｕｐ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｅｍｏｔｏ～ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｕｒｍｈ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ｉｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．２．Ｖａ—　ｒｉｏｕｓ　ｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎａｌ　ｄｅｔｅｃｔｏｒｓ　ａｒｅ　ｕｓｅｄ　ｔｏ　ｍｅａｓｕｒｅ　ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｐｏｓｉｔｏｎ　ａｎｄ　ｓｉｚｅ，ａｎｄ　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ａｌｏｎｇ　ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｌｉｎｅ．Ｔｏ　ｍｅａｓｕｒｅ　ｔｈｅ　ｂｕｎｃｈ　ｌｅｎｇｔｈ，ｔｈｅ　ＣＴＲ　ｇｅｎｅｒａｔｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｍｅａｓｕｒｅｄ　ａｔ　ｔｈｅ　ｅｎｄ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｌｉｎ—　ａｃ．Ｗｈｅｎ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｓｔｒｉｋｅｓ　ｔｈｅ　Ａ１　ｆｏｉ１，ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｗｉｌ１　ｂｅ　ｃｏｌｌｅｃｔｅｄ　ａｎｄ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔｅｄ　ｔｏ　ａ　Ｇｏ—　ｌａｙ　ｄｅｔｅｃｔｏｒ．ｖｉａ　ｔｈｅ　Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ　ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｅｒ　ｔｏ　ｍａｋｅ　ｔｈｅ　ａｕｔｏ—ｃｏｒｅｌａｔｉｏｎ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ．Ａｆｔｅｒ　ａ　ｓｐｅｃｉａｌ　ｐｒｏ—　ｃｅｓｓｉｎｇ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｅａｓｕｒｅｄ　ｄａｔａ，ｗｅ　ｗｉｌｌ　ｇｅｔ　ｔｈｅ　ｌｏｎｇｉｔｕｄｉｎａｌ　ｂｕｎｃｈ　ｐｒｏｆｉｌｅ．Ｔｈｅ　Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ　ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｅｒ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ＣＴＲ　ｐｒｏｆｉｌｅｒ　ａｒｅ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．３．　Ｇｏｌａｙ　ｄｅｔｅｃｔｏｒ　ｉ　ｓｃｒａｐｅｒ　＼　ｓｃｒｅｅｎ／Ａｌ　ｆ０ｉ】　ｆｏｃｕｓ／ｄｅｆｏＣＨＳ　ｑｕａｄｒｕｐｏｌｅ　ｍａｇｎｅｔ　Ｆｉｇ．３　Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ　ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｅｒ　ａｎｄ　ＣＴＲ　ｐｒｏｆｉｌｅｒ　６　：ｕｒｒｅ小◇Ｘ　Ｆｉｇ．２　Ｌａｙｏｕｔ　ｏｆ　ｆｓ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｕｎｃｈ　ｆａｃｉｌｉｔｙ　ａｔ　ＳＩＮＡＰ　２　Ｂｅａｒｎ　ｏｐｔｉｍｉｚａｔｉｏｎ　Ｔｈｅ　ＲＦ　ｇｕｎ　ｉｓ　ｄｅｓｉｇｎｅｄ　ｔｏ　ｐｒｏｄｕｃｅ　ｍｉｃｒｏｂｕｎｃｈｅｓ　ｗｉｔｈ　ａ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｏｆ　ａｂｏｕｔ　１　Ａ　ａｎｄ　ａｎ　ｅｎｅｒｇｙ　ｏｆ　２～３　ＭｅＶ．Ｔｈｅ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ＲＦ　ｇｕｎ　ｃａｖｉｔｙ　ｉｓ　ｍａｄｅ　ｕｐ　ｔｏ　４　ａｔ　ｔｈｅ　ｍａｎｕｆａｃｔｕｒｅ　ｔｏ　ｃｏｍｐｅｎｓａｔｅ　ｔｈｉｓ　１ｊ　ｖ　３ｊＩ￣１　４）１￣１－－＇　、　一　一■—■—■—　．　～，　耵　一　，／　ｒ　！　＼…　：ｎ　／　＋　－　ｂｅａｍ—・ｌｏａｄｉｎｇ　ａｎｄ　ｔｏ　ｓａｖｅ　ｔｈｅ　ｂｕｉｌｄｕｐ　ｔｉｍｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ＲＦ　ａｃ—－　ｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｆｉｅｌｄ．Ａ　ＬａＢ６　ｃａｔｈｏｄｅ　ｉｓ　ｕｓｅｄ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｇｕｎ　ｆｏｒ　ｉｔｓ　ｈｉｇｈ　ｅｍｉｔｔｉｎｇ　ｃａｐａｂｉｌｉｔｙ．Ｂｅｃａｕｓｅ　ｔｈｅ　ｗｏｒｋ　‘ｎ　———、　＋　一一～一一　‘’１’　’　…　　１—・　——　二＿＿　ｌ划　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｉｓ　ｈｉｇｈ，ｔｈｉｓ　ｃａｔｈｏｄｅ　ｈａｓ　ｔｈｅ　ｌｏｗ　ｓｅｌｆ－ｈｅａｔｉｎｇ　ｅｆｆｅｃｔ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｂａｃｋ－ｂｏｍｂａｒｄｍｅｎｔ．Ｄｕｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｃｏｍｍｉｓ—　Ｆｉｇ．４　Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｉｎｐｕｔ　ＲＦ　ｐｏｗｅｒ（４），　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ａｔ　ｇｕｎ　ｅｘｉｔ（１），ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ａｔ　ａｌｐｈａ—ｍａｇｎｅｔ　ｅｘｉｔ（２）ａｎｄ　ｌｉｎａｃ　ｅｘｉｔ（３）　ｓｉｏｎｉｎｇ，ｔｈｅ　ＲＦ　ｐｏｗｅｒ　ｉｓ　ａｂｏｕｔ　３　ｓ（ＦＷＨＭ）ａｎｄ　ｔｈｅ　ａｃｈｉｅｖｅｄ　ａｖｅｒａｇｅ　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｉｓ　ｏｎｌｙ　ａｂｏｕｔ　０．６５　Ａ　ｄｕｅ　ｔＯ　ｄｅｇｒａｄａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃａｔｈｏｄｅ　ｆｒｏｍ　ｃｏｎｔａｍｉｎａｔｉｏｎ．Ａｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ４，ｔｈｅｒｅ　ｉｓ　ｎｏ　ｏｂｖｉｏｕｓ　ｓｅｉｆ—ｈｅａｔｉｎｇ．．．　Ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｇｕｎ　ｈａｓ　ａ　ｌｏｗ　ｅｎｅｒｇｙ　ａｎｄ　ｈｉｇｈ　ｅｍｉｔｔａｎｃｅ　ｔａｉｌＡ　ｓｃｒａｐｅｒ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｌｐｈａ—ｍａｇｎｅｔ　ｖａｃｕｕｍ　ｃｈａｍｂｅｒ　ａｎｄ　ａ　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｍｏｎｉｔｏｒ　ａｒｅ　ｕｓｅｄ　ｔｏ　ａｎａｌｙｓｅ　ｔｈｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ　ｗｉｈｔｉｎ　ｔｈｅ　ｍａｃｒｏ—　ｂｕｎｃｈ．　Ａｓ　ｔｈｅｒｅ　ｉｓ　ｎｏ　ｓｌｉｔ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｇｕｎ－ｔｏ－ｌｉｎａｃ　ｂｅａｍ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｌｉｎｅ　ｔｏ　ｌｉｍｉｔ　ｔｈｅ　ｌｏｗ　ｅｎｅｒｇｙ　ｐａｒｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｅａｍ，ｔｈｉｓ　ｐａｒｔ　ｉｓ　ｌｏｓｔ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｗａｌｌ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｐｉｐｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｌｉｎｅ，ａｎｄ　ｅｖｅｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ　ｆｏｒ　ｉｔｓ　ｓｍａｌｌ　ａｐｅｒｔｕｒｅ．Ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ａｔ　ｔｈｅ　Ａ１　ｆｏｉｌ　ｄｏｗｎｓｔｒｅａｍ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ　ｉｓ　ａｂｏｕｔ　０１８　Ａ．　．Ｔｏ　ｏｐｔｉｍｉｚｅ　ｔｈｅ　ｂｕｎｃｈ　ｌｅｎｇｔｈ，ｗｅ　ｈａｖｅ　ｓｃａｎｎｅｄ　ｔｈｅ　ａｌｐｈａ—ｍａｇｎｅｔ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｔｏ　ｆｉｎｄ　ｔｈｅ　ｍａｘｉｍｕｍ　ＣＴＲ　ｐｏｗｅｒ　ｏｎ　ｔｈｅ　Ｇｏｌａｙ　ｄｅｔｅｃｔｏｒ　ａｎｄ　ａｌｓｏ　ｕｓｅｄ　ｔｈｅ　Ｍｉｃｈｅｌｓｏｎ　ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｅｒ　ｔｏ　ｆｉｎｄ　ｔｈｅ　ｍｉｎｉｍｕｍ　ｒｍｓ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｔｈｅ　ａｕｔｏｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ　ｃｕｒｖｅ．　Ｂｅｆｏｒｅ　ｔｈｅ　ｓｃａｎｎｉｎｇ，ａ　ｐｒｏｆｉｌｅ　ｍｏｎｉｔｏｒ　ｉｓ　ｕｓｅｄ　ｔｏ　ｏｂｓｅｒｖｅ　ｔｈｅ　ｂｅａｍ　ｐｒｏｆｉｌｅ　ａｎｄ　ｂｙ　ａｄｊｕｓｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｑｕａｄｒｕ—　ｐｏｌｅｓ　ａｎｄ　ｃｏｒｒｅｃｔｏｒｓ　ｂｅｆｏｒｅ　ａｎｄ　ａｆｔｅｒ　ｔｈｅ　ａｌｐｈａ　ｍａｇｎｅｔ，ａ　ｒｏｕｎｄ　ａｎｄ　ｃｅｎｔｅｒｅｄ　ｂｅａｍ　ｉｓ　ａｖａｉｌａｂｌｅ　ａｔ　ｔｈｅ　ｅｎｔｒａｎｃｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ．　Ｓｅｖｅｒａｌ　ｓｅｔｓ　ｏｆ　ｑｕａｄｒｕｐｏｌｅ　ａｎｄ　ｃｏｒｒｅｃｔｏｒ　ｃｕｒｒｅｎｔｓ　ｗｉｔｈ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ａｌｐｈａ　ｍａｇｎｅｔ　ｓｔｒｅｎｇｔｈ　ａｒｅ　ｓａｖｅｄ．Ｄｕｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｓｃａｎｎｉｎｇ，ｔｈｅ　ｐｈａｓｅ　ｓｈｉｆｔ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ＲＦ　ｇｕｎ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｉｎｇ　ｔｕｂｅ　ｉｓ　ａｄ—　ｊｕｓｔｅｄ　ｌｉｎｅａｒｌｙ　ｔｏ　ｃｏｍｐｅｎｓａｔｅ　ｆｏｒ　ｐａｔｈ　ｌｅｎｇｔｈ　ｃｈａｎｇｅｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｌｐｈａ—ｍａｇｎｅｔ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ＯＴＲ　ａｔ　ｔｈｅ　Ａ１　ｆｏｉｌ　ｉｓ　ａ１ｓｏ　维普资讯 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５８８　强　激　光　与　粒　子　束　第２Ｏ卷　Ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｃｏｒｒｅｃｔｅｄ　ａｕｔｏｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ　ｓｐｅｔｒｕｍ，ｗｅ　ｈａｖｅ　ｇｏｔ　ｔｈｅ　ｏｖｅｒａｌｌ　ｂｕｎｃｈ　ｐｒｏｆｉｌｅ　ｗｉｔｈ　ａ　ｈｉｇｈ—ｃｕｒ—　ｒｅｎｔ　ｐｅａｋ　ｇｒｅａｔｅｒ　ｔｈａｎ　１　００　Ａ　ａｎｄ　ａ　ｓｈｏｔ　ｂｕｎｃｈ　ｌｅｎｇｔｈ　ｌｅｓｓ　ｔｈａｎ　３００　ｆｓ．Ｆｉｇ．８　ｓｈｏｗｓ　ｔｈｅ　ｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｅｄ　ｍｉｃｒｏ—　ｂｕｎｃｈ　ｐｒｏｆｉｌｅ　ａｔ　ｔｈｅ　Ａｌ　ｆｏｉｌ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ａｕｔｏｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ　ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｃｏｒｒｅｃｔｉｏｎ．　Ａｃｋｎｏｗｌｅｄｇｍｅｎｔ：Ｔｈｅ　ａｕｔｈｏｒｓ　ｗｏｕｌｄ　ｌｉｋｅ　ｔＯ　ｔｈａｎｋ　Ｍｒ．Ｌｕ　Ｓｈａｎｌｉａｎ　ａｎｄ　Ｍｒ．Ｙｕ　Ｔｉｅｍｉｎ　ｆｏｒ　ｔｈｅｉｒ　ｇｒｅａｔ　ｈｅｌｐ　ｏｎ　ｍａｉｎｔａｉｎｉｎｇ　ａｎｄ　ｏｐｅｒａｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｗｈｏｌｅ　ｓｙｓｔｅｍ，Ｐｒｏｆ．Ｔｏｎｇ　Ｄｅｃｈｕｎ　ｏｆ　Ｔｓｉｎｇｈｕａ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｆｏｒ　ａｄｖｉｃｅｓ　ａｎｄ　ｈｅｌｐ　ｏｎ　ｔｈｅ　ＲＦ　ｇｕｎ　ｄｅｓｉｇｎ　ａｎｄ　ｍａｎｕ—　ｆａｃｔｕｒｅ，ａｎｄ　Ｄｒ．Ｗｕ　Ｇａｎｇ　ｏｆ　ＩＨＥＰ　ｆｏｒ　ｄｉｓｃｕｓｓｉｏｎ　ｏｎ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｏｒ　ｃｏｍｍｉｓｓｉｏｎｉｎｇ．　Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅｓ：　［１］　Ｇｕ　Ｑ，Ｚｈｏｕ　Ｑ　Ｇ，Ｄａｉ　Ｚ　Ｍ，ｅｔ　ａ１．Ｄｅｓｉｇｎ　ｏｆ　ａｎ　ｉｎｔｅｎｓｅ　ＴＨｚ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｆｅｍｔｏ－ｓｅｃｏｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｂｕｎｃｈｅｓ［Ｃ］／／Ｐｒｏｃ　ｏｆ　Ａｓｉａｎ　Ｐａｒｔｉｃｌｅ　Ａｃｃｅｌｅｒａｔｏｒ　Ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ．２００４：２９４—２９６．　［２３　Ｗｉｅｄｅｍａｎｎ　Ｈ，Ｂｏｃｅｋ　Ｄ，Ｈｅｒｎａｎｄｅｚ　Ｍ，ｅｔ　ａ１．Ｆｅｍｔｏ－ｓｅｃｏｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｐｕｌｓｅｓ　ｆｒｏｍ　ａ　ｌｉｎｅａｒ　ａｃｃｅｌｅｒａｔｏｒ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｎｕｃｌｅａｒ　Ｍａｔｅｒｉａｌｓ，　１９９２，２４８：３２４—３７９．　［３］Ｖｉｌａｉｔｈｏｎｇ　Ｔ，Ｃｈｉｒａｐａｔｐｉｍｏｌ　Ｎ，Ｒｈｏｄｅｓ　Ｍ　Ｗ，ｅｔ　ａ１．ＳＵＲＩＹＡ，ａ　ｓｏｕｒｃｅ　ｏｆ　ｆｅｍｔｏ－ｓｅｃｏｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ａｎｄ　ｐｈｏｔｏｎ　ｐｕｌｓｅｓ［ｃ］／／Ｐｒｏｃ　ｏｆ　Ａｓｉａｎ　Ｐａｒ—　ｔｉｃｌｅ　Ａｃｃｅｌｅｒａｔｏｒ　Ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ．２００１：９卜９３．　［４］Ｂｏｒｌａｎｄ　Ｍ．Ｃａｖｉｔｙ　ｄｅｓｉｇｎ　ａｎｄ　ｂｅａｍ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　ＡＰＳ　ＲＦ　ｇｕｎ［Ｒ］．ＡＰＳ　ＬＳ　Ｎｏｔｅ　１８６，１９９１．　［５３　Ｌａｉ　Ｒ，Ｓｉｅｖｅｒｓ　Ｊ．Ｄｅｔｅｒｍｉｎａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｂｕｎｃｈ　ａｓｙｍｍｅｔｒｙ　ｆｒｏｍ　ｃｏｈｅｒｅｎｔ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｄｏｍａｉｎ［Ｊ］．ＡＩＰ，１９９６，３６７：３１２—３２６．　飞秒电子束装置的初步实验结果　顾　强，　陈永中，　戴志敏，　李德明，　赵振堂　（中国科学院上海应用物理研究所，上海２０１８００）　摘要：　上海应用物理研究所建造并调试了一台飞秒电子束装置。这台装置主要由一把Ｓ波段热阴极微波电子、一台　ａｌｐｈａ磁铁和一根ＳＬＡＣ型加速管组成。这台装置可以产生能量为２０￣３０　ＭｅＶ，峰值电流为１００　Ａ，微束团长度为２５０　Ｉｓ的电　子束。这篇文章报道了这台装置的调试和电子束团参数的测量。　关键词：微波电子；飞秒电子束；ＴＨｚ辐射源